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Pour tout entier naturel nn, on définit l'intégrale suivante :

In=∫01dt(1+t2)nI_{n} = \int_{0}^{1} \frac{\mathrm{d} t}{\left(1+t^{2}\right)^{n}}

    1. Établir une relation de récurrence entre InI_n et In−1I_{n-1} pour n≥2n \geq 2.
    2. En déduire la conception d'un algorithme (en pseudo-code ou Python) permettant de calculer les valeurs de InI_n. Donner les valeurs de InI_n pour nn allant de 0 à 9.

  1. Étudier la convergence de la suite (In)n∈N(I_n)_{n \in \mathbb{N}}.

  2. Déterminer la nature de la série numérique ∑n≥1In\displaystyle \sum_{n \geq 1} I_n.

  3. Déterminer la nature de la série numérique ∑n≥1Inn\displaystyle \sum_{n \geq 1} \frac{I_n}{n}.

1.

Pour la récurrence, effectuer une intégration par parties sur In−1I_{n-1} ou écrire 1=(1+t2)−t21 = (1+t^2) - t^2 au numérateur de InI_n.

2.

Pour la limite de (In)(I_n), utiliser le théorème de convergence dominée ou un encadrement direct.

3.

Pour les séries, chercher un équivalent de InI_n quand n→+∞n \to +\infty par un changement de variable en u=tnu = t\sqrt{n}.

Idées clés

•

Intégration par parties (IPP) pour la relation de récurrence.

•

Théorème de convergence dominée pour la limite de la suite.

•

Méthode de Laplace (changement de variable) pour l'équivalent.

•

Critère de comparaison des séries à termes positifs.

Résolution.

    1. Soit n≥2n \geq 2. On écrit :
      In−1=∫011+t2(1+t2)ndt=In+∫01t2(1+t2)ndtI_{n-1} = \int_{0}^{1} \frac{1+t^2}{(1+t^2)^n} \mathrm{d} t = I_n + \int_{0}^{1} \frac{t^2}{(1+t^2)^n} \mathrm{d} t
      Effectuons une intégration par parties sur la seconde intégrale en posant u(t)=tu(t) = t et v′(t)=t(1+t2)nv'(t) = \frac{t}{(1+t^2)^n}. Alors u′(t)=1u'(t) = 1 et v(t)=−12(n−1)(1+t2)n−1v(t) = \frac{-1}{2(n-1)(1+t^2)^{n-1}}. Il vient :
      ∫01t⋅t(1+t2)ndt=[−t2(n−1)(1+t2)n−1]01+12(n−1)∫011(1+t2)n−1dt\int_{0}^{1} \frac{t \cdot t}{(1+t^2)^n} \mathrm{d} t = \left[ \frac{-t}{2(n-1)(1+t^2)^{n-1}} \right]_0^1 + \frac{1}{2(n-1)} \int_{0}^{1} \frac{1}{(1+t^2)^{n-1}} \mathrm{d} t
      En remplaçant les bornes et en identifiant In−1I_{n-1} :
      ∫01t2(1+t2)ndt=−12n(n−1)+12(n−1)In−1\int_{0}^{1} \frac{t^2}{(1+t^2)^n} \mathrm{d} t = \frac{-1}{2^{n}(n-1)} + \frac{1}{2(n-1)} I_{n-1}
      On réinjecte dans l'égalité initiale :
      In−1=In−1(n−1)2n+12n−2In−1I_{n-1} = I_n - \frac{1}{(n-1)2^n} + \frac{1}{2n-2} I_{n-1}
      On en déduit la relation de récurrence :
      In=2n−32n−2In−1+1(n−1)2n\boxed{ I_n = \frac{2n-3}{2n-2} I_{n-1} + \frac{1}{(n-1)2^n} }

    2. En utilisant I0=∫011dt=1I_0 = \int_0^1 1 \mathrm{d} t = 1 et I1=∫0111+t2dt=π4I_1 = \int_0^1 \frac{1}{1+t^2} \mathrm{d} t = \frac{\pi}{4}, on implémente la récurrence.

      \begin{verbatim} def suite_I(n_max): I = [1.0, 0.785398] # Valeurs pour n=0 et n=1 for n in range(2, n_max + 1): val = ((2*n - 3) / (2*n - 2)) * I[-1] + 1 / ((n - 1) * (2**n)) I.append(val) return I \end{verbatim}

      Les valeurs approximatives sont : I0=1I_0=1, I1≈0.785I_1 \approx 0.785, I2≈0.643I_2 \approx 0.643, I3≈0.561I_3 \approx 0.561, I4≈0.507I_4 \approx 0.507, I5≈0.468I_5 \approx 0.468, I6≈0.437I_6 \approx 0.437, I7≈0.413I_7 \approx 0.413, I8≈0.392I_8 \approx 0.392, I9≈0.375I_9 \approx 0.375.

  1. Pour tout t∈[0,1]t \in [0, 1], la suite de fonctions fn:t↦(1+t2)−nf_n : t \mapsto (1+t^2)^{-n} converge simplement vers la fonction ff définie par :
    f(t)={1si t=00si t∈(0,1]f(t) = \begin{cases} 1 & \text{si } t=0
    0 & \text{si } t \in (0, 1] \end{cases}
    De plus, ∀n∈N,∀t∈[0,1],∣fn(t)∣≤1\forall n \in \mathbb{N}, \forall t \in [0, 1], |f_n(t)| \leq 1. La fonction constante égale à 11 est intégrable sur [0,1][0, 1]. D'après le théorème de convergence dominée, on conclut :
    lim⁡n→+∞In=∫01f(t)dt=0\boxed{ \lim_{n \to +\infty} I_n = \int_0^1 f(t) \mathrm{d} t = 0 }

  2. Cherchons un équivalent de InI_n. Posons le changement de variable u=tnu = t\sqrt{n}, soit t=unt = \frac{u}{\sqrt{n}} et dt=dun\mathrm{d} t = \frac{\mathrm{d} u}{\sqrt{n}}.
    In=∫0n1n(1+u2n)−nduI_n = \int_{0}^{\sqrt{n}} \frac{1}{\sqrt{n}} \left(1 + \frac{u^2}{n}\right)^{-n} \mathrm{d} u
    Or, (1+u2n)−n→n→+∞e−u2\left(1 + \frac{u^2}{n}\right)^{-n} \xrightarrow[n \to +\infty]{} e^{-u^2}. Par convergence dominée (en utilisant ln⁡(1+x)≤x\ln(1+x) \leq x), on montre que :
    nIn→n→+∞∫0+∞e−u2du=π2\sqrt{n} I_n \xrightarrow[n \to +\infty]{} \int_{0}^{+\infty} e^{-u^2} \mathrm{d} u = \frac{\sqrt{\pi}}{2}
    On obtient l'équivalent suivant :
    In∼n→+∞π2n\boxed{ I_n \underset{n \to +\infty}{\sim} \frac{\sqrt{\pi}}{2\sqrt{n}} }
    Comme la série de Riemann ∑1n\sum \frac{1}{\sqrt{n}} diverge (α=1/2≤1\alpha = 1/2 \leq 1), par comparaison de séries à termes positifs :
    La seˊrie ∑In diverge.\boxed{ \text{La série } \sum I_n \text{ diverge.} }

  3. En utilisant l'équivalent précédent, on a :
    Inn∼n→+∞π2n3/2\frac{I_n}{n} \underset{n \to +\infty}{\sim} \frac{\sqrt{\pi}}{2n^{3/2}}
    La série de Riemann ∑1n3/2\sum \frac{1}{n^{3/2}} converge car α=3/2>1\alpha = 3/2 > 1. Par comparaison :
    La seˊrie ∑Inn converge.\boxed{ \text{La série } \sum \frac{I_n}{n} \text{ converge.} }

Oublier de vérifier la domination pour la limite ou l'équivalent.

Utiliser le changement de variable en racine de n pour obtenir un équivalent d'intégrales de puissances (méthode de Laplace).