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Pour tout entier naturel n∈N∗n \in \mathbb{N}^*, on s'intéresse à l'équation différentielle linéaire du second ordre suivante, notée (En)(E_n) :

(1+1n)y′′−(2+1n)y′+y=0\left(1 + \frac{1}{n}\right) y'' - \left(2 + \frac{1}{n}\right) y' + y = 0

On désigne par yny_n l'unique solution de (En)(E_n) satisfaisant les conditions initiales yn(0)=0y_n(0) = 0 et yn′(0)=1y_n'(0) = 1.

  1. Déterminer l'expression explicite de la fonction yny_n pour tout x∈Rx \in \mathbb{R}.
  2. Étudier la convergence simple de la suite de fonctions (yn)n∈N∗(y_n)_{n \in \mathbb{N}^*} vers une fonction cible yy.
  3. Identifier l'équation différentielle "limite" obtenue lorsque n→+∞n \to +\infty et vérifier que la fonction yy trouvée précédemment en est solution avec les mêmes conditions initiales.

1.

Pour la question 1, résoudre l'équation caractéristique associée à (En)(E_n) dont les racines dépendent de nn.

2.

Pour la question 2, effectuer un développement limité du terme exponentiel faisant intervenir nn afin de lever l'indétermination liée au facteur (n+1)(n+1).

3.

Pour la question 3, faire tendre nn vers +∞+\infty dans les coefficients de l'équation différentielle.

Idées clés

•

Équation caractéristique à coefficients dépendant d'un paramètre.

•

Utilisation des développements limités pour l'étude de convergence simple.

•

Lien entre convergence des coefficients d'une équation et convergence des solutions.

Résolution.

  1. Soit n∈N∗n \in \mathbb{N}^*. L'équation (En)(E_n) est une équation différentielle linéaire du second ordre à coefficients constants. L'équation caractéristique associée est :
    (1+1n)r2−(2+1n)r+1=0\left(1 + \frac{1}{n}\right) r^2 - \left(2 + \frac{1}{n}\right) r + 1 = 0
    On remarque immédiatement que r1=1r_1 = 1 est une racine évidente car :
    (1+1n)×12−(2+1n)×1+1=1+1n−2−1n+1=0\left(1 + \frac{1}{n}\right) \times 1^2 - \left(2 + \frac{1}{n}\right) \times 1 + 1 = 1 + \frac{1}{n} - 2 - \frac{1}{n} + 1 = 0
    Le produit des racines r1r2r_1 r_2 est égal à 11+1/n=nn+1\frac{1}{1 + 1/n} = \frac{n}{n+1}. Comme r1=1r_1 = 1, on en déduit :
    r1=1etr2=nn+1\boxed{r_1 = 1   \text{et}   r_2 = \frac{n}{n+1}}
    La solution générale de (En)(E_n) est donc de la forme yn(x)=Aex+Benn+1xy_n(x) = A e^x + B e^{\frac{n}{n+1}x}. En utilisant les conditions initiales :
    • yn(0)=A+B=0  ⟹  B=−Ay_n(0) = A + B = 0 \implies B = -A.
    • yn′(x)=Aex−Ann+1enn+1xy_n'(x) = A e^x - A \frac{n}{n+1} e^{\frac{n}{n+1}x}, donc yn′(0)=A(1−nn+1)=A1n+1y_n'(0) = A \left(1 - \frac{n}{n+1}\right) = A \frac{1}{n+1}.
    La condition yn′(0)=1y_n'(0) = 1 impose A=n+1A = n+1. On obtient finalement :
    yn(x)=(n+1)(ex−enn+1x)\boxed{y_n(x) = (n+1) \left( e^x - e^{\frac{n}{n+1}x} \right)}

  2. Fixons x∈Rx \in \mathbb{R}. Pour étudier la limite de yn(x)y_n(x) quand n→+∞n \to +\infty, réécrivons l'expression :
    yn(x)=(n+1)ex(1−enn+1x−x)y_n(x) = (n+1) e^x \left( 1 - e^{\frac{n}{n+1}x - x} \right)
    On simplifie l'exposant : nn+1x−x=x(n−(n+1)n+1)=−xn+1\frac{n}{n+1}x - x = x \left( \frac{n - (n+1)}{n+1} \right) = - \frac{x}{n+1}. Ainsi, yn(x)=(n+1)ex(1−e−xn+1)y_n(x) = (n+1) e^x \left( 1 - e^{-\frac{x}{n+1}} \right). Effectuons un développement limité de l'exponentielle au voisinage de 0 (puisqu'à xx fixé, −xn+1→0-\frac{x}{n+1} \to 0 quand n→+∞n \to +\infty) :
    e−xn+1=1−xn+1+o(1n)e^{-\frac{x}{n+1}} = 1 - \frac{x}{n+1} + o\left(\frac{1}{n}\right)
    En injectant ce développement dans l'expression de yn(x)y_n(x) :
    yn(x)=(n+1)ex(1−(1−xn+1+o(1n)))y_n(x) = (n+1) e^x \left( 1 - \left( 1 - \frac{x}{n+1} + o\left(\frac{1}{n}\right) \right) \right)
    yn(x)=(n+1)ex(xn+1+o(1n))=xex+o(1)y_n(x) = (n+1) e^x \left( \frac{x}{n+1} + o\left(\frac{1}{n}\right) \right) = x e^x + o(1)
    La suite de fonctions (yn)(y_n) converge donc simplement vers la fonction yy définie par :
    y(x)=xex\boxed{y(x) = x e^x}

  3. Lorsque n→+∞n \to +\infty, les coefficients de l'équation (En)(E_n) convergent :
    1+1n→1et2+1n→21 + \frac{1}{n} \to 1   \text{et}   2 + \frac{1}{n} \to 2
    L'équation limite est donc :
    y′′−2y′+y=0\boxed{y'' - 2y' + y = 0}
    Vérifions si y(x)=xexy(x) = x e^x est solution. On calcule ses dérivées :
    y′(x)=(x+1)exety′′(x)=(x+2)exy'(x) = (x+1)e^x   \text{et}   y''(x) = (x+2)e^x
    En remplaçant dans l'équation :
    y′′(x)−2y′(x)+y(x)=(x+2)ex−2(x+1)ex+xex=(x−2x+x+2−2)ex=0y''(x) - 2y'(x) + y(x) = (x+2)e^x - 2(x+1)e^x + xe^x = (x - 2x + x + 2 - 2)e^x = 0
    De plus, y(0)=0×e0=0y(0) = 0 \times e^0 = 0 et y′(0)=(0+1)e0=1y'(0) = (0+1)e^0 = 1. La fonction yy est bien la solution de l'équation limite avec les mêmes conditions initiales.

Indétermination de type infini fois zéro lors du passage à la limite.

Stabilité de la solution par rapport aux paramètres de l'équation différentielle.