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On considère la fonction gg définie par :

g(x)=∑n=1+∞1ch⁡(nx)g(x) = \sum_{n=1}^{+\infty} \frac{1}{\operatorname{ch}(nx)}

  1. Déterminer le domaine de définition de gg.
  2. Trouver un équivalent de gg en +∞+\infty.
  3. Trouver un équivalent de gg en 00.

1.

En +∞+\infty, le premier terme de la somme est prépondérant.

2.

En 00, utiliser une comparaison série-intégrale. Contrairement au cas du sinus hyperbolique, l'intégrale sur ]0,+∞[]0, +\infty[ converge.

Idées clés

•

Comparaison série-intégrale.

•

Calcul d'intégrale par changement de variable exponentiel.

Résolution.

  1. Pour tout x∈R∗x \in \mathbb{R}^*, 1ch⁡(nx)∼2e−n∣x∣\frac{1}{\operatorname{ch}(nx)} \sim 2e^{-n|x|}. La série converge absolument pour tout x≠0x \neq 0. Par parité, on étudie gg sur ]0,+∞[]0, +\infty[.
    Dg=R∗\boxed{D_g = \mathbb{R}^*}

  2. Équivalent en +∞+\infty. Comme pour sh⁡(nx)\operatorname{sh}(nx), le terme pour n=1n=1 domine.
    g(x)=1ch⁡(x)+∑n=2+∞1ch⁡(nx)g(x) = \frac{1}{\operatorname{ch}(x)} + \sum_{n=2}^{+\infty} \frac{1}{\operatorname{ch}(nx)}

    Or ∑n=2+∞1ch⁡(nx)≤∑n=2+∞2e−nx=2e−2x1−e−x=o(e−x)\sum_{n=2}^{+\infty} \frac{1}{\operatorname{ch}(nx)} \leq \sum_{n=2}^{+\infty} 2e^{-nx} = \frac{2e^{-2x}}{1-e^{-x}} = o(e^{-x}). Comme 1ch⁡(x)∼2e−x\frac{1}{\operatorname{ch}(x)} \sim 2e^{-x}, on obtient :

    g(x)∼x→+∞2e−x\boxed{g(x) \underset{x \to +\infty}{\sim} 2e^{-x}}

  3. Équivalent en 00. Soit x>0x > 0. La fonction t↦1ch⁡(xt)t \mapsto \frac{1}{\operatorname{ch}(xt)} est décroissante sur [0,+∞[[0, +\infty[. Par comparaison série-intégrale :
    ∫1+∞dtch⁡(xt)≤g(x)≤∫0+∞dtch⁡(xt)\int_1^{+\infty} \frac{dt}{\operatorname{ch}(xt)} \leq g(x) \leq \int_0^{+\infty} \frac{dt}{\operatorname{ch}(xt)}

    Posons u=xtu = xt dans l'intégrale :

    ∫0+∞dtch⁡(xt)=1x∫0+∞duch⁡(u)\int_0^{+\infty} \frac{dt}{\operatorname{ch}(xt)} = \frac{1}{x} \int_0^{+\infty} \frac{du}{\operatorname{ch}(u)}

    Calculons l'intégrale I=∫0+∞duch⁡(u)I = \int_0^{+\infty} \frac{du}{\operatorname{ch}(u)} :

    I=∫0+∞2eu+e−udu=∫0+∞2eue2u+1duI = \int_0^{+\infty} \frac{2}{e^u + e^{-u}} du = \int_0^{+\infty} \frac{2e^u}{e^{2u} + 1} du

    En posant v=euv = e^u, dv=eududv = e^u du :

    I=∫1+∞2v2+1dv=2[arctan⁡(v)]1+∞=2(π2−π4)=π2I = \int_1^{+\infty} \frac{2}{v^2 + 1} dv = 2 \left[ \arctan(v) \right]_1^{+\infty} = 2 \left( \frac{\pi}{2} - \frac{\pi}{4} \right) = \frac{\pi}{2}

    Ainsi, les deux membres de l'encadrement sont équivalents à π2x\frac{\pi}{2x} (la différence entre les deux intégrales étant ∫01dtch⁡(xt)≤1=o(1/x)\int_0^1 \frac{dt}{\operatorname{ch}(xt)} \leq 1 = o(1/x)).

    g(x)∼x→0π2x\boxed{g(x) \underset{x \to 0}{\sim} \frac{\pi}{2x}}

Confondre la divergence logarithmique avec une convergence d'intégrale.

Calcul classique de l'intégrale de 1/ch par changement de variable exponentiel.