Banque PT Physique A PT 2014Sujet et corrigé

Si au cours de l'épreuve, un candidat repère ce qu'il lui semble être une erreur d'énoncé, il le signale sur sa copie et poursuit sa composition en indiquant les raisons des initiatives qu'il est amené à prendre.

La présentation, la lisibilité, l'orthographe, la qualité de la rédaction, la clarté et la précision des raisonnements entreront pour une part importante dans l'appréciation des copies. En particulier, les résultats non justifiés ne seront pas pris en compte. Les candidats sont invités à encadrer les résultats de leurs calculs.

Deutérium D masse molaire atomique M_D ≈ 3.10^(− 27) kg ⋅ mol^(− 1).
Charge élémentaire e = 1, 610^(− 19)C
Masse d'un électron m = 9.10^(− 31) kg.
Célérité des ondes électromagnétiques dans le vide C = 3.10^8 m/s
Perméabilité du vide : μ_0 = 4π10^(− 7)H.m^(− 1)
Rotationnel d'un champ de vecteur en coordonnées cylindriques:

Toutes les parties du problème sont très largement indépendantes

Un Laser envoie, sur un trou circulaire de faible diamètre d percé dans un plan π_0, un faisceau de lumière parallèle monochromatique, de longueur d'onde dans le vide λ_0 (Fig 0 ). On observe la figure 1 sur écran π_E placé à la distance D de π_0 ( π_E et π_0 sont parallèles).

Le faisceau incident se propage dans l'air ( indice absolu Na ) dans la direction X^′ X perpendiculaire aux plans.
On associe au plan π_E un repère ( Y^′ Y, Z^′ Z ).
La figure 2 donne, en fonction de Z, l'intensité lumineuse I observée sur π_E.

1^∘ )
a- Quel est le phénomène physique mis en jeu ?
b- Le rayon R de la tache centrale, supposé égal à z_1, est donné par une des relations suivantes: κ ⋅ (λ_0)/(Na)D/d ou κ ⋅ (λ_0)/(Na) ⋅ D/(d^2) ou κ(λ_0)/(Na) ⋅ d/D
Ecrire la bonne réponse en justifiant brièvement les raisons de votre choix
( κ est une constante sans dimension dépendant de la géométrie et dont la valeur approchée est κ = 1, 2 pour un trou circulaire).
2^∘ ) On peut considérer que le trou d'Young se comporte comme une source lumineuse, notée S , quasi ponctuelle, émettant de la lumière dans un cône d'ouverture θ correspondant à la tache centrale de la figure 1.
a- Evaluer θ littéralement.
b- Tracer, en fonction de z, le profil de l'intensité lumineuse sur π_E en supposant que la zone éclairée l'est uniformément.
c- Comparer ce profil et la figure 2 . Conclure en 5 lignes maximum sur la validité de ce modèle.

Dans toute la suite, les trous d'Young seront assimilés à une telle source ponctuelle.

Le dispositif est le même qu'en A-I, mais le faisceau arrive sur deux trous d'Young percés dans le plan π_0 ( fig 3 ). Ces trous d'Young, éclairés par un faisceau incident parallèle se propageant dans la direction OX, se comportent comme deux sources lumineuses S1,S2 ponctuelles, monochromatiques, synchrones, cohérentes, distantes de b (fig 3a); ces deux sources émettent une même lumière de longueur d'onde dans le vide λ_0. Elles sont symétriques par rapport à l'axe OX .
Ces ondes se propagent dans l'air d'indice optique absolu N_a.
On utilise le repère {OXYZ}, l'origine O étant au milieu de S1S2 (Fig3).
On observe des interférences dans la zone commune d'éclairement du plan π_E.
Cette zone est sensiblement un disque de rayon R = 1 cm (Fig 3 et 3b).
On s'intéresse aux phénomènes en un point M(x = D, y, z) du plan π_E.

1^∘ ) Préciser la signification des termes synchrone et cohérent.
2^∘ ) Les distances séparant les sources du point M( de coordonnées D, y, z) sont notées respectivement d_1 = S_1 M et d_2 = S_2 M.
a- Evaluer d_2, d_1 en fonction de y, z, D et b.
b- En déduire la différence de marche Δ = d_2 − d_1 lorsque y, z et b sont très petits devant D.
c- Relier la différence de chemin optique δ_(2/1), Δ et l'indice absolu de l'air N_a.
3^∘ ) Montrer que l'intensité lumineuse au point M est de la forme I = A. {1 + cos(B)} et expliciter B en fonction de δ_(2/1) et λ_0.
4^∘ ) Reproduire et compléter la fig 3b en dessinant l'allure géométrique des franges d'intensité maximale.
5^∘ ) Evaluer le nombre de franges d'intensité maximale observable avec : λ_0 = 500 nm, b = 2 mm, N_a ≅ 1; D = 2 m.

On reprend le montage précédent de A-II mais on observe, à présent, les phénomènes sur un écran π situé dans le plan focal image d'une lentille convergente( L_2 ). Cette lentille, fonctionnant dans les conditions de Gauss, sera considérée comme parfaitement stigmatique pour ses points conjugués. Les trous d'Young sont symétriques par rapport à l'axe optique OX de la lentille L_2.

On regarde ce qui se passe en un point M d'ordonnée y du plan π. On suppose que S 1 et S2 sont en phase. Démontrer que la différence de chemin optique δ_(2/1) entre l'onde arrivant en M issue de S 2 et celle issue de S 1 est : δ_(2/1) = N_a ⋅ (bY)/(f^′)
On justifiera de manière précise, à l'aide de schémas, les raisonnements utilisés.

Le dispositif de mesure comprend une source de lumière monochromatique S, ponctuelle, de longueur d'onde dans le vide λ_0, placée au foyer objet d'une lentille convergente L1 ( fig 5 ). Entre les deux lentilles L1 et L2 ( considérées comme minces , identiques, de distance focale f^′ ), on dispose deux cuves C1 et C2 identiques de longueur L.
Deux fentes d'Young séparées de la distance b sont placées avant L2 symétriquement par rapport à l'axe SO.
On observe sur un écran π dans le plan focal image de L2.
Les points S et O sont sur l'axe optique commun de L 1 et L 2 .
La cuve C 2 contient de l'air d'indice optique absolu N_a; la cuve C 1 contient un gaz d'indice optique absolu N_1.
1^∘ ) Déterminer la différence de chemin optique δ_(2/1) entre une onde issue de S arrivant en M en étant passée par C2 et celle qui est passée par C1.
On donnera le résultat en fonction de Na, N1, b, f^′, L et l'ordonnée y de M sur π.

2^∘ ) Tous les résultats trouvés en A-II-3 ^∘ sont valides avec cette expression de δ_(2/1); déterminer l'interfrange i '.
3^∘ ) Un capteur placé en O(y = 0) est couplé à un compteur qui s'incrémente de 1 unité à chaque détection d'une frange brillante. On part d'un état initial où les cuves C1 et C2 sont remplies d'air.
a- Quel est l'ordre d'interférence po initial en O ?
b- On remplace progressivement l'air de la cuve C 1 par du gaz d'indice N 1 ( N1 > Na ). Lorsque C1 est uniquement rempli de ce gaz, le détecteur s'est incrémenté de k unités. Préciser le nouvel ordre en Y = 0 et le sens dans lequel le système de frange a défilé ( on attend ici une réponse argumentée )
c- Déterminer l'expression littérale de N 1 en fonction de Na, k, L et λ_o.
d- Avec L = 1, 00 m; k = 100; Na = 1, 0002926; λ_o = 500 nm, on obtient N1 = 1, 0003426. Pour chaque grandeur, on admet une erreur absolue de 1 sur le dernier chiffre indiqué. Combien de chiffres significatifs doit on conserver dans le résultat de N1 (réponse argumentée requise).

On utilise un dispositif de Michelson à deux miroirs parfaitement orthogonaux, éclairés par un fin pinceau lumineux monochromatique émis par un Laser. On se ramène au modèle dans lequel la séparatrice, inclinée à 45^∘, est idéale (elle est semi réfléchissante, infiniment mince et n'introduit aucun déphasage )( fig6).

1^∘ ) Déterminer l'intensité lumineuse I arrivant sur le détecteur D; montrer qu'elle se compose d'un terme constant et d'un terme variable lié au déplacement x(t).
2^∘ ) Le détecteur D élimine la composante constante du signal et donne une tension Ud proportionnelle à la composante variable de l'intensité I.
Montrer que U_d = U_0 ⋅ cos(Φ) et expliciter Φ en fonction de x et des données.
3^∘ ) Le détecteur D est couplé à un compteur C incrémenteur de franges ( cf A-IV-3).
Le compteur est à 0 lorsque x = 0.
a- On envisage un déplacement de la cible toujours dans le même sens sur une longueur L = 200λ; quelle sera l'indication du compteur?
b- On envisage à présent un déplacement de L_1 = 100λ dans un sens et L_2 = 100λ en sens inverse. Donner l'abscisse finale de la cible et l'indication du compteur dans ce cas.
c- A quelle grandeur accède-t-on finalement par ce dispositif interférentiel ?
4^∘ ) Lame à retard
On interpose sur le bras OO2, une lame d'indice N et d'épaisseur e, dans le but que le détecteur D délivre la tension U_d = U_0 ⋅ sin(Φ), Фayant la même expression que celle trouvée en 2^∘.
Donner l'expression littérale des épaisseurs possibles de la lame pour qu'il en soit ainsi.
5^∘ ) Mesure d'abscisse.
Le dispositif interférométrique de suivi de déplacement est modifié de manière à générer, à l'aide de 2 détecteurs, les tensions U_(d1) = U_0 cos(Φ) et U_(d2) = U_0 ⋅ sin(Φ) ( fig 7 ).

Dans la figure 8, les expressions donnent les relations entre les tensions de sortie ( s ) et d'entrée, par rapport à la masse. Les K_p sont des constantes

a- On cherche les tensions U_(x1) et U_(x2) à la sortie des multiplieurs; remplir le tableau suivant :

b- Donner l'expression de Ua.
c- Donner l'expression de Us
d- Quel est l'intérêt de ce montage ?

On considère le montage suivant fig (9 ) sur lequel est appliquée la tension u_e = U_m ⋅ cos(ωt), la pulsation ω étant réglable.
On observe alors une tension de sortie

Les données sont : r, R et C.

Fig 9
1^∘ ) Analyse.
a- Trouver la fonction de transfert complexe H_– = u_s_–_– en fonction de ω et des données .
b- Avec R = 10kΩ, C = 100nF et r = 100kΩ, donner les équations des asymptotes du gain en décibel en haute et basse fréquence et tracer l'allure du diagramme donnant le gain en décibel en fonction de log(ω).
2^∘ ) Domaine intégrateur.
a- Déduire de l'étude précédente la relation temporelle liant u_e et u_s à basse fréquence.
b- Déduire de même la relation temporelle liant u_e et u_s à haute fréquence.
c- Préciser le domaine de pulsation pour lequel ce montage est intégrateur tel que u_s = Ki.∫u_e.dt. Donner l'expression littérale de Ki.
3^∘ ) Intégrateur idéal.
a- Calculer l'impédance d'entrée du montage de la fig 9 .
b- L'impédance d'entrée n'étant pas infinie, ce montage ne forme pas un intégrateur idéal ; comment compléter ce montage pour s'approcher d'un intégrateur idéal ?

Le plasma étudié est un gaz ionisé, obtenu à partir du Deutérium D , constitué d'ions D^+et d'électrons é. Afin de réaliser la fusion nucléaire entre ions D +, il faut confiner le plasma c'est à dire le maintenir à une forte densité à une température considérable ( 10^8 K ). Nous étudions ici quelques aspects du confinement magnétique.

Dans un premier temps, nous étudions le mouvement d'une particule ponctuelle positive de charge q > 0, de masse m , non relativiste dans un champ magnétique uniforme et permanent B⃗ = Bu_z^(→−) avec B > 0, dans le référentiel galiléen R(O, x, y, z).
1^∘ ) Donner une inégalité sur la vitesse de la particule pour que le poids de cette particule soit négligeable par rapport à la force magnétique.

On suppose cette condition réalisée dans toute la suite.
1- Comment évolue l'énergie cinétique E_c de cette particule?
2- A t = 0, la particule se trouve au point Mo(x_0, y_0, z_0) avec une vitesse v_0^(→−) = v_0 u_z^(→−) avec v_0 > 0. Déterminer le mouvement ultérieur de la particule.

4- A la date t = 0, la particule se trouve maintenant au point Mo(x_0, y_0, z_0) avec une vitesse v_0^(→−) = v_0 u_y^(→−) avec v_0 > 0. Les données sont : q, m, B et v_0.
a- Déterminer les équations différentielles vérifiées par les composantes v_x, v_y, v_z de la vitesse de M dans le repère cartésien.( on posera ω_0 = (qB)/m.).
b- Montrer que le mouvement est plan.
c- On introduit la vitesse complexe U_– = v_x + iv_y avec i^2 = − 1. Déterminer l'équation différentielle vérifiée par U_–.
d- Résoudre cette équation et donner U_– en fonction de v_o, ω_o et du temps.
e- On introduit la position complexe M_– = x + iy. A la date t = 0, M_–(0) = x_0 + iy_0. A partir d'une relation liant M_– et U_–, déterminer l'équation horaire de M_– en fonction de M_–(0), ω_0, v_0 et t.
f- En déduire que x(t) = x_0 + ρ_L{1 − cos(ω_0 t)} et y(t) = y_0 + ρ_L ⋅ sin(ω_0 t) et déterminer ρ_L en fonction de ω_0 et des données.
g - Montrer que la trajectoire est un cercle dont on donnera la position du centre ( x_c, y_c ).
h- Faire un schéma précisant : la position initiale Mo, le vecteur vitesse initial, la trajectoire suivie par la particule et son sens de parcours.

5- A t = 0, la particule se trouve en Mo avec une vitesse v_0^(→−) = v_(0‖)u_z^(→−) + v_(0 ⊥)u_y^(→−) avec
v_(0‖) > 0 et v_(0 ⊥) > 0.
Quelle est alors la nature de la trajectoire ? Exprimer le pas.
On constate donc que les particules s'enroulent autour des lignes de champ.

1^∘ ) Dérive dissipative.
On regarde l'influence sur le mouvement de la particule ( m, q > 0 ) d'un processus dissipatif modélisé par la force supplémentaire opposée à la vitesse F⃗ = − h ⋅ v⃗.
Avec les mêmes conditions initiales qu'à la question B-I-4, le mouvement se fait dans le plan ( x, y )
On pose toujours U_– = v_x + i.v_y et M_– = x + i.y. Les données sont : v_0, M_–(0) = x_0 + iy_0, ω_0 et h.
a- Former l'équation différentielle vérifiée par U_–.
b- Montrer que U_– = U_–_0 ⋅ exp{ − [a_1 + i ⋅ a_2] ⋅ t} et expliciter a_1, a_2 et U_–_0 en fonction des données.
c- En déduire l'équation horaire de M en fonction de a_1, a_2 et des données.
d- Trouver les valeurs limites U_–(∞) et M_–(∞) lorsque t tend vers l'infini.
e- Lorsqu'on trace la trajectoire, on constate qu'il y a dérive: la particule ne décrit plus un cercle mais une spirale qui se termine au point de coordonnées x_∞ et y_∞ (Fig 10). Déterminer littéralement x_∞ et y_∞ en fonction de x_0, y_o, v_0, a1 et a2.
f- Sur la figure 10, une des particule est un électron ;déterminer la masse, la charge et le nom de l'autre particule.

2^∘ ) Dérive de champ.
On constate que, dans un champ non uniforme, les particules subissent une dérive ( fig 11 ).
L'évaluation de cette dérive passe par le vecteur moment magnétique M⃗ associé.

a- Rappeler l'expression du moment magnétique M⃗ associé à une spire circulaire de rayon ρ_L parcourue par un courant électrique d'intensité I.
b- Justifier que la particule de charge q > 0 étudiée en B-l-4 équivaut en moyenne à une spire parcourue par un courant d'intensité I et évaluer I en fonction de q, vo et ρ_L.
c- On déduit des questions antérieures que ‖M⃗‖ = (E_C)/B (la démonstration n'est pas demandée); exprimer M⃗ dans le repère ( O, x, y, z ).

Pour confiner les particules chargées, ce qui est nécessaire à la fusion, l'idée est de refermer les lignes de champ sur elles mêmes, ce que l'on obtient au moyen d'une bobine torique. La dérive de champ est compensée par un champ magnétique auxiliaire ; la dérive dissipative est négligeable.

Nous étudions seulement ici les conditions de propagation d'une onde électromagnétique à travers un plasma formé de noyaux de deutérium ( D^+) et d'électrons ( e − ), en l'absence de champ magnétique permanent.
On considère le plasma électriquement neutre et au repos macroscopique ( les vitesses moyennes des particules sont nulles) .
On travaille dans le repère cartésien {u_x^(→−), u_y^(→−), u_z^(→−)}..
On soumet ce plasma à l'action d'une onde électromagnétique plane progressive monochromatique, caractérisée par le champ électrique : E⃗(z, t) = E_0 cos(lωt − kz)u_x^(→−)

On donne :
Les densités volumique particulaires supposées constantes et uniformes:
n_e pour les électrons; n_D pour le deutérium.
Les masses: m_e pour l'électron et m_D pour le noyau de deutérium.
La charge élémentaire : e.
Célérité des ondes électromagnétiques dans le vide C = 3.10^8 m/s
Perméabilité du vide : μ_0 = 4π10^(− 7)H.m^(− 1)
Les vitesses instantanées : v_e→ et v_D^(→−) acquises respectivement par l'électron et le noyau de deutérium sous l'action de l'onde (on supposera ces vitesses petites devant la célérité C des ondes électromagnétiques dans le vide).

1- Comment justifier que n_e = n_D = n ?
2- Donner l'expression de la densité volumique locale de courant électrique j⃗ en fonction de n , e et des vitesses v_e→ et v_D^(→−).
3- A partir de l'équation de Maxwell-Faraday, donner l'expression du champ magnétique B⃗(z, t)
4- a- Etablir les équations différentielles liant les vitesses v_e→ et v_D^(→−) et le champ

en supposant suppose que la force due au champ magnétique est négligeable devant celle due au champ électrique.
b- En déduire les équations horaires de ces vitesses en régime sinusoïdal forcé.

a- Etablir l'expression du vecteur j⃗(z, t).
b- Montrer, qu'en première approximation, la contribution des noyaux D+ est négligeable et simplifier en conséquence l'expression de j⃗(z, t).
6- Déterminer la puissance électrique volumique locale et sa moyenne temporelle. Conclure sur le transfert d'énergie entre l'onde et le plasma.
7- A partir de l'équation de Maxwell-Ampére, établir la relation de dispersion donnant k^2 en fonction de ω et des données.
8- Pour que l'onde puisse se propager, il faut k réel. Donner une inégalité sur ω pour que la propagation ait lieu (on introduira une pulsation caractéristique ω_c à expliciter en fonction des données).
9- tracer le graphe donnant k en fonction de ω (donner l'équation de l'asymptote haute fréquence et tracer cette asymptote sur le même graphe ).
10-
a- Donner l'expression de la célérité v_φ de l'onde dans le plasma en fonction de ω, ω_c et de la célérité C dans le vide.
b- Comment qualifie-t-on un milieu dans lequel la célérité de l'onde dépend de ω ?

a- Exprimer l'indice optique du plasma N_p = C/(v_φ) et préciser le domaine de valeur numériques possibles pour Np.
b- Représenter graphiquement Np en fonction de ω (on déterminera la dérivée (dN_p)/(dω) et sa valeur lorsque ω → ω_c ) .

On cherche à mesurer la densité électronique n du plasma supposé homogène.
En utilisant les résultats de la partie A , décrire, en 5 lignes au plus, comment on pourrait faire pour mesurer n .

Dans le domaine de pulsation où l'onde ne se propage pas, elle est réfléchie.
On dispose d'un émetteur d'onde de pulsation ω réglable.
A partir de la relation liant ω_c et n établie à la question 8, décrire, en 5 lignes au plus, comment on pourrait faire pour mesurer, par réflectométrie, la densité n d'un plasma homogène.