CCINP Physique 1 MP 2007Sujet, corrigé et rapport du jury

Pas encore noté

Changement d'état liquide-vapeur, diagramme de Clapeyron
Premier principe de la thermodynamique, détente adiabatique
Cycles thermodynamiques, cycle de Rankine
Mécanique du solide, force d'inertie
Roulement sans glissement, moment d'inertie
Oscillations mécaniques

Explorer les annales

BanqueCCINP Année2007 FilièreMP MatièrePhysique

Annales CCINP MP Physique CCINP MP 2007 MP Physique Physique 2007

Téléchargements

Télécharger le sujet (PDF)

Corrigé sur Discord

Rapport du jury Lire en ligne LaTeX Word

Présentation du sujet

Difficile

Système liquide-vapeur de l'eau dans une centrale nucléaire et dynamique de la benne d'un téléphérique

L'épreuve comporte deux problèmes indépendants. Le premier, de thermodynamique, étudie le système liquide-vapeur de l'eau et son utilisation dans le circuit secondaire d'une centrale nucléaire, à travers le diagramme de Clapeyron et le cycle de Rankine d'une turbine à vapeur. Le second, de mécanique, étudie la dynamique de la benne d'un téléphérique se déplaçant sur un câble porteur.

1Thermodynamique A : diagramme de Clapeyron (p,V) du système liquide-vapeur de l'eauÉtude du diagramme de Clapeyron, du point critique et de l'isotherme critique.
2Thermodynamique B : détente adiabatique réversible d'un système liquide-vapeurÉtablissement des expressions littérales d'une détente adiabatique réversible du système liquide-vapeur.
3Thermodynamique C : modèle de fonctionnement d'une turbine à vapeur, cycle de RankineModélisation du cycle de Rankine, calcul des transferts thermiques et de l'efficacité du cycle.
4Thermodynamique D : cycle de Rankine avec soutirageÉtude d'une variante du cycle de Rankine intégrant un soutirage de vapeur.
5Mécanique I : préliminaireQuestions préliminaires proches du cours sur la dynamique du système chariot-benne.
6Mécanique II : oscillations de la benneÉquation du mouvement de la benne du téléphérique, centre de masse et condition de non-glissement des roues sur le câble.
7Mécanique III : oscillations du câble porteurÉtude des oscillations du câble porteur du téléphérique.

Difficile. La moyenne de l'épreuve n'est que de 8,04/20 avec un écart-type de 3,49. Le rapport qualifie les résultats de très décevants en thermodynamique et évoque un niveau moyen très faible en mécanique.

L'épreuve en chiffres

Moyenne 8,04 / 20 · écart-type 3,49 · où vous situez-vous ?

Moyenne: 8,04/ 20
Écart-type: 3,49

Deux tiers des copies environ (moyenne ± écart-type)

Où je me situe ?

Votre note sur 20 à ce sujet, en conditions de concours.

Source : rapport du jury. Notes publiées par le concours (après harmonisation le cas échéant). Courbe : estimation par une loi normale.

Ce qu'a observé le jury

6 erreurs relevées

Confusion entre diagramme (p,V) et (p,T) · Caractéristiques de l'isotherme critique mal connues · Cycle de Rankine tracé sans courbe de saturation

Ce sujet relativement classique a conduit à des résultats très décevants en thermodynamique, seules les parties de généralités (A et B) ayant été à peu près correctement traitées. En mécanique, le niveau moyen est jugé très faible, les candidats ayant tendance à aligner des formules sans réflexion physique suffisante.

Les erreurs les plus sanctionnées

1
Confusion entre diagramme (p,V) et (p,T)Partie A
Quelques étudiants confondent le diagramme de Clapeyron (p,V) avec un diagramme (p,T).
2
Caractéristiques de l'isotherme critique mal connuesPartie A
La plus grosse difficulté de la partie A a concerné les caractéristiques de l'isotherme critique au point critique, peu d'étudiants les ayant données correctement.
3
Cycle de Rankine tracé sans courbe de saturationPartie C
La plupart des étudiants ont tracé le cycle décrit par le système sans faire apparaître la courbe de saturation, ce qui a entraîné un positionnement fantaisiste du point représentatif de fin de détente.
« La plupart des étudiants ont tracé le cycle décrit par le système »
4
Énergies Q1 et Q2 confonduesPartie C
Les énergies reçues par transfert thermique dans le condenseur et ailleurs dans le cycle sont souvent mal identifiées, voire inversées.
« Les énergies Q1 et Q2 reçues, par transfert thermique, sont souvent mal identifiées, voire inversées »
5
Erreur de signe sur la force d'inertieMécanique I
Dans la partie préliminaire de mécanique, pourtant proche du cours, il faut déplorer des erreurs de signe dans l'expression de la force d'inertie.
« Il faut déplorer des erreurs de signe dans l'expression de la force d'inertie »
6
Benne assimilée à un point matérielMécanique II
Une proportion notable de candidats assimile à tort la benne à un point matériel et applique directement le principe fondamental de la dynamique, sans tenir compte de sa rotation.
« il est regrettable qu'une proportion notable de candidats assimile la benne à un point matériel et applique le principe fondamental »

Ce qui a été bien réussi

La partie A sur le diagramme de Clapeyron a en général été bien traitée.
Les expressions littérales de la détente adiabatique réversible (partie B) ont été établies correctement.
La partie I de mécanique, proche du cours, est en général bien traitée.

Conseils du jury

Ne pas négliger les applications numériques, très souvent entachées d'erreurs d'unités incohérentes.
Prendre le temps de la réflexion physique plutôt que d'aligner des formules sans discernement.
Vérifier l'homogénéité des expressions littérales avant de poursuivre les calculs.
Détailler les calculs de moments, de projections et de dérivation vectorielle pour éviter les erreurs.
Donner des explications claires et précises avant de conduire les calculs, plutôt que l'inverse.
Aborder les parties moins classiques du sujet, souvent délaissées, malgré leur caractère guidé.

Synthèse rédigée par WikiPrépa à partir du rapport officiel du jury (à télécharger en PDF). Les citations sont extraites du rapport.

Ces sujets peuvent vous intéresser

Lecture du sujet en ligne

L'énoncé complet, avec les formules et les figures, sans ouvrir le PDF.

Sujet en PDF

EPREUVE SPECIFIQUE - FILIERE MP

PHYSIQUE 1

Durée : 4 heures

Les calculatrices sont autorisées.

NB : Le candidat attachera la plus grande importance à la clarté, à la précision et à la concision de la rédaction.
Si un candidat est amené à repérer ce qui peut lui sembler être une erreur d'énoncé, il le signalera sur sa copie et devra poursuivre sa composition en expliquant les raisons des initiatives qu'il a été amené à prendre.

THERMODYNAMIQUE

Ce problème a pour objectif l'étude du système liquide-vapeur de l'eau et son utilisation dans le circuit secondaire des centrales nucléaires.

ETUDE DU SYSTEME LIQUIDE-VAPEUR

L'équilibre entre l'eau liquide et sa vapeur est caractérisé, à différentes températures, par les données suivantes :

$θ^\circC$	$p_s$ bar	Liquide saturant		Vapeur saturante
$θ^\circC$	$p_s$ bar	$v_L m^3.kg^(- 1)$	$h_L kJ.kg^(- 1)$	$v_G m^3.kg^(- 1)$	$h_G kJ.kg^(- 1)$
35	0,056	$1, 00.10^(- 3)$	146,34	25,24	2560,67
50	0,123	1,01.10 $^(- 3)$	208,96	12,04	2587,42
100	1,013	1,04.10 $^(- 3)$	418,42	1,673	2671,44
185	11,238	$1, 13.10^(- 3)$	784,17	0,174	2778,03
285	69,200	1,35.10 $^(- 3)$	1261,11	0,028	2768,83

θ

: température en degré Celsius

p_s

: pression de vapeur saturante

v_L

: volume massique du liquide saturant

h_L

: enthalpie massique du liquide saturant

v_G

: volume massique de la vapeur saturante

h_G

: enthalpie massique de la vapeur saturante

A. Diagramme de Clapeyron (p,v) du système liquide-vapeur de l'eau

On désigne par p la pression du système liquide-vapeur et par v son volume massique.
A-I. Représenter l'allure du diagramme de Clapeyron (

p, v

) de l'eau.
On prendra soin de préciser la position du point critique C , les domaines liquide ( L ), liquide + vapeur (

L + V

), et vapeur (V).

A-II. Représenter, sur le diagramme précédent :
A-II. 1 L'allure de l'isotherme critique

T_C

et préciser ses caractéristiques.
A-II. 2 L'allure d'une isotherme

T < T_C

et justifier la présence d'un palier sur cette isotherme.

A-III. On rappelle que le titre massique en vapeur x d'un système liquide-vapeur est égal au rapport entre la masse

m_G

d'eau à l'état de vapeur saturante et la masse totale m du système.
On désigne, respectivement par:

v_m

h_m

, le volume massique et l'enthalpie massique du système liquide-vapeur.
Montrer que le titre massique en vapeur x est donné par l'une quelconque des relations cidessous :

x = (v_m - v_L)/(v_G - v_L); x = (h_m - h_L)/(h_G - h_L)

A-IV. On désigne par

l_v(T)

la chaleur latente massique de vaporisation à la température T . Rappeler la relation reliant

l_V(T)

h_G(T)

h_L(T)

B. Détente adiabatique réversible d'un système liquide-vapeur

On dispose d'un cylindre indéformable muni d'un piston. Le cylindre et le piston ont des parois calorifugées.
L'entropie massique d'un système liquide-vapeur, de titre massique en vapeur x , en équilibre à la température

T

est donnée par la relation :

s(x, T) = c_L lnT + l_v(T)x/T +

cste, dans laquelle

c_L

désigne la capacité thermique massique du liquide saturant.
Le piston est, initialement, fixé dans une position qui délimite un volume

V = 10

litres dans le cylindre.
L'introduction d'une masse

m = 10 g

d'eau dans le cylindre permet d'obtenir un système liquide-vapeur en équilibre à la température

θ = 100^\circC

B-I. Calculer le titre massique en vapeur x de ce système.
B-II. On fait subir au système liquide-vapeur défini ci-dessus une détente adiabatique réversible de la température

θ

à la température

θ^' = 50^\circC

.
Sachant que

c_L

reste constante au cours de cette détente et égale à

4, 18 kJ.kg^(- 1).K^(- 1)

, calculer le titre massique en vapeur

x^'

du système liquide-vapeur à la fin de la détente.

B-III. Quel titre massique en vapeur

x^('')

aurait-on dû avoir, à la température

θ = 100^\circC

, pour qu'au cours de la détente définie ci-dessus (B-II.) ce titre reste constant?

Dans la suite du problème tous les calculs se rapporteront à une masse

m = 1 kg

de fluide. La capacité thermique massique

c_L

du liquide est constante et vaut

4, 18 kJ^(- 1) kg^(- 1).K^(- 1)

. Le coefficient de dilatation isobare

α

de l'eau liquide, supposé constant, vaut

1, 5.10^(- 4) K^(- 1)

C. Modèle de fonctionnement d'une turbine à vapeur. Cycle de Rankine

Le circuit secondaire d'une centrale nucléaire comporte les éléments suivants : un générateur de vapeur, une turbine, un condenseur et une pompe d'alimentation (figure 1).
Les transformations subies par l'eau dans ce circuit sont modélisées par le cycle de Rankine décrit ci-dessous.

$A \to B$ : compression adiabatique réversible, dans la pompe d'alimentation, de la pression $p_1 = 0, 056$ bar à la pression $p_2 = 69, 200$ bar, du liquide saturant sortant du condenseur à la pression $p_1$ (état A ). Cette compression entraîne une élévation $ΔT$ de la température du liquide.
$B \to D$ : échauffement isobare du liquide dans le générateur de vapeur qui amène le liquide de l'état B à l'état de liquide saturant sous la pression $p_2$ (état D ).
$D \to E$ : vaporisation totale, dans le générateur de vapeur, sous la pression $p_2$ .
$E \to F$ : détente adiabatique réversible, dans la turbine, de $p_2$ à $p_1$ .
$F \to A$ : liquéfaction totale, dans le condenseur, sous la pression $p_1$ , de la vapeur présente dans l'état F .

C-I. Représenter le cycle décrit par l'eau dans le diagramme de Clapeyron (p,v).
C-II. La différentielle de l'entropie massique du liquide s'écrit, en fonction des variables T et p :

ds = c_L dT/T - αV_L dp

.
On note

ΔT = T - T_1

l'élévation de la température du liquide dans la pompe d'alimentation. Sachant que

ΔT≪T_1

, calculer

ΔT

.
On supposera, pour ce calcul, que le liquide est incompressible et que son volume massique

v_L

vaut

10^(- 3) m^3.kg^(- 1)

.
Dans la suite du problème on négligera

ΔT

C-III. Calculer le titre

x_F

et l'enthalpie massique

h_(mF)

du système liquide-vapeur sortant de la turbine (état F ).

C-IV. Calculer les quantités d'énergie

Q_1

Q_2

reçues par 1 kg d'eau, par transfert thermique, respectivement, dans le condenseur et dans le générateur de vapeur.

C-V. Calculer le travail W reçu, par 1 kg de fluide, au cours du cycle.

C-VI. Calculer l'efficacité

ρ

(ou rendement thermodynamique) du cycle. Comparer cette efficacité à celle

ρ_C

d'un cycle de Carnot décrit entre les mêmes températures extrêmes

T_1

T_2

C-VII. Calculer la variation d'enthalpie

Δh_(AB)

du liquide au cours de la compression AB . On supposera, pour ce calcul, que le liquide est incompressible et que son volume massique

v_L

vaut

10^(- 3) m^3.kg^(- 1)

C-VIII. Dans le calcul du bilan enthalpique du fluide au cours du cycle, on peut négliger la variation d'enthalpie

Δh_(AB)

. Montrer, alors, que le travail W peut s'exprimer en fonction des enthalpies massiques du fluide à l'entrée et à la sortie de la turbine.

Figure 1

D. Cycle de Rankine avec soutirage

On se propose de modifier l'installation par l'adjonction d'une deuxième turbine et la pratique du soutirage qui a pour but de réchauffer le liquide avant qu'il soit réinjecté dans le générateur de vapeur.
La pratique du soutirage consiste à prélever, à la sortie de la première turbine, sous la pression

p^' = 11, 238

bar, une masse

m^'

de vapeur saturante. Cette vapeur est envoyée dans un réchauffeur où elle est mise en contact, par l'intermédiaire d'un échangeur, avec la masse

m - m^'

de liquide saturant, issue du condenseur, qui a été, préalablement, comprimée de

p_1

p^'

par la pompe d'alimentation (figure 2).
Au cours de cette opération la masse

m^'

de vapeur saturante se liquéfie sous la pression constante

p^'

. L'énergie ainsi libérée est entièrement utilisée pour réchauffer la masse

m - m^'

de liquide de la température

T_1

, atteinte à la sortie du condenseur, à la température

T^'

.
A la sortie du réchauffeur le fluide se trouve à l'état liquide dans les conditions

T^'

p^'

. Une pompe de reprise comprime ce liquide, de manière adiabatique, de

p^'

p_2

puis le refoule dans le générateur de vapeur où il subit un échauffement isobare de

T^'

T_2

avant de se vaporiser de nouveau.

D-I. Représenter le cycle de Rankine avec soutirage dans le diagramme de Clapeyron (

p, v

).
D-II. A partir d'un bilan enthalpique traduisant les transferts thermiques entre la vapeur saturante et le liquide dans le réchauffeur, calculer

m^'

D-III. Calcul des titres et des enthalpies du système liquide-vapeur à la fin des deux détentes.

D-III-1 Calculer le titre

x_1^'

et l'enthalpie massique

h_1^'

du système liquide-vapeur à la fin de la première détente et avant soutirage.
D-III-2 Calculer le titre

x_2

et l'enthalpie

H_2

du système liquide-vapeur à la fin de la deuxième détente.

D-IV. On adopte l'approximation suggérée à la question C-VIII. de l'exercice précédent.
Calculer le travail total

W_s

reçu, par 1 kg de fluide au cours d'un cycle avec soutirage.
D-V. Calculer l'efficacité

ρ_s

(ou rendement) du cycle avec soutirage. Conclure.

Figure 2

MECANIQUE

Présentation générale

L'objet de ce problème est d'étudier divers aspects dynamiques du mouvement de la benne d'un téléphérique. Celui-ci est constitué d'un câble porteur sur lequel peut se déplacer un chariot (Ch) qui comporte deux roues identiques de centres

C_1

C_2

et qui roulent sur le câble.
Dans tout le problème le câble sera supposé être parfaitement horizontal (cf. figure 1):

figure 1

Un bras (T) est articulé sur le chariot en C au milieu des centres

C_1

C_2

des roues.
La benne

(B)

est liée au point A situé à l'extrémité inférieure du bras.

figure 2

Notations et valeurs numériques

Le chariot est de masse totale

m_C = 200 kg

; les centres des roues sont séparés par la distance

d = 1 m

.
Les roues ont une masse

m_r = 40 kg

, un rayon

r = 20 cm

et un moment d'inertie par rapport à leur axe de rotation

J = m_r r^2/2

. L'ensemble est homogène, le centre de masse de l'ensemble est donc situé en C .
Le coefficient de frottement entre les roues et le câble est

f = 0, 1

.
Le bras (T) est de masse

m_T = 300 kg

et de longueur

L = 3 m

.
La benne

(B)

est homogène de masse

m_B = 2000 kg

.
La masse de l'ensemble est donc

M = m_T + m_C + m_B

.
On désigne par a la distance entre C et

G, G

étant le centre de masse de l'ensemble (T) et (B).

a = 4, 5 m

Δ

désigne l'axe de rotation de l'ensemble ( T ) et ( B ) passant par C et

J_Δ

son moment d'inertie par rapport à

Δ

.
Dans tout le problème le champ de pesanteur

g⃗

est supposé uniforme, de norme

g = 9, 8 m.s^(- 2)

Paramétrages

L'étude est réalisée dans le référentiel terrestre

R

supposé galiléen auquel est associé un repère orthonormé (

O, e_x^(\to-), e_y\to, e_z\to

) avec

e_z\to

dirigé vers le bas,

e_x^(\to-)

colinéaire au câble, O situé à l'extrémité gauche du câble.

La réaction du câble sur la roue

n^\circi

est désignée par

R_i^(\to-) = T_i^(\to-) + N_i^(\to-)

avec

T_i^(\to-) = T_i e_x^(\to-)

N_i^(\to-) = N_i e_z\to

(

i = 1

ou 2 ).

ω_i

désigne la vitesse angulaire de la roue

n^\circi

.
On désigne par x l'abscisse de C et par

θ

l'angle entre

e_z\to

CA^(\to-)

. On pourra introduire une base locale

(e_r\to, e_θ\to)

en A avec

e_r\to = (CA^(\to-))/L

(e_r\to, e_θ\to) = π/2

.
Toutes les liaisons sont supposées parfaites.

I. Préliminaire

Rappeler le théorème du moment cinétique appliqué à un solide S en un point O fixe dans un référentiel galiléen $R$ .
On se place dans un référentiel $R$ ', d'origine A , en translation par rapport à $R$ .
a) Donner l'expression de la force d'inertie subie par un point matériel $M$ de masse m en fonction de l'accélération $a⃗(A)_(/R)$ de A dans $R$ .
b) Donner l'expression du théorème du moment cinétique pour un solide S de masse m en O ' fixe dans R '; justifier l'existence d'un terme correspondant au moment en O ' de la résultante des forces d'inertie $- ma⃗(A)_(/R)$ s'appliquant au centre de masse G du solide.
c) Si R' est le référentiel barycentrique, quel résultat retrouve-t-on?

II. Oscillations de la benne

On effectue un essai d'oscillation de la benne, le chariot étant maintenu immobile dans $R$ .
a) Etablir l'équation différentielle vérifiée par $θ$ .
b) Dans le cas des petites oscillations, on mesure une période $Ti = 4, 6 s$ . En déduire la valeur de $J_Δ$ .
c) Sachant que le bras (T) a un moment d'inertie par rapport à $Δ, J_(TΔ) = m_T L^2/3$ , déduire la valeur de $J_(BΔ)$ , moment d'inertie de (B) par rapport à $Δ$ .
Le chariot est mis en mouvement par un câble tracteur qui exerce une force de traction appliquée en $C, T⃗ =$ To. $e_x^(\to-)$ . Les roues roulent sans glisser sur le câble.
a) Appliquer le théorème du moment cinétique à la roue 1 dans son référentiel barycentrique et en déduire une relation entre $(d^2 x)/(dt^2)$ et $T_1$ . Quelle relation similaire obtient-on avec la roue 2 ? En déduire la relation entre $T_1$ et $T_2$ .
b) Montrer que l'accélération du centre de masse G' de l'ensemble (Ch), (T), (B) dans le référentiel $R$ , se met sous la forme $a⃗(G^') = A_1 \cdot e_r\to + A_2 \cdot e_θ\to + (d^2 x)/(dt^2)e_x^(\to-)$ où $A_1$ et $A_2$ sont des expressions que l'on explicitera.
c) Appliquer le théorème de la résultante cinétique à l'ensemble ( Ch ), ( T ) et ( B ) dans $R$ et projeter sur l'axe Ox pour obtenir une équation (1) faisant intervenir To.
d) Montrer que dans le cas des petites oscillations, les termes quadratiques en $θ$ et $(dθ)/(dt)$ étant négligés, l'équation (1) devient
$K_1(d^2 x)/(dt^2) + (m_T + m_B)a(d^2 θ)/(dt^2) =$ To (2) où $K_1$ est un coefficient que l'on explicitera.
e) On se place dans le référentiel $R$ ', d'origine C en translation par rapport à $R$ .

Appliquer le théorème du moment cinétique à l'ensemble (T) et (B) pour obtenir, dans le cas des petites oscillations, une équation (3).
Montrer que (3) se met sous la forme

(d^2 θ)/(dt^2) + K_2(gθ + (d^2 x)/(dt^2)) = 0

où

K_2

est un coefficient que l'on explicitera.
f) Déduire des équations (2) et (3) une équation différentielle linéaire en

θ(t)

. Quelle est la pulsation des petites oscillations?
Calculer la valeur numérique de la période. Conclure dans le cas où la benne est destinée au transport des passagers.
g) On souhaite donner à la benne une accélération

γo = 0, 8 ms^(- 2)

. Pour cela, à l'instant

t = 0

, on fait passer la tension d'une valeur nulle à la valeur

To = K_1 γo

. Initialement la benne est au repos ; déterminer

θ(t)

pour

t

positif.
Calculer en degré l'amplitude des oscillations.

3. Condition de non glissement.

Dans ce paragraphe on considère que

θ = 0

. La force de traction est maintenue.
a) Déterminer le moment cinétique de l'ensemble du chariot par rapport à l'axe

Δ

.
b) En déduire une relation liant les composantes des réactions du câble sur les roues, l'accélération angulaire des roues et les caractéristiques du chariot.
c) Déterminer une autre relation ne portant que sur les composantes normales des réactions.
d) Dans le cas où le chariot a une accélération

γo = 0, 8 m \cdot s^(- 2)

, déterminer s'il y a glissement ou non.

III. Oscillations du câble porteur

Dans cette question on considère que le chariot est immobile dans un référentiel lié au câble. La prise en compte de l'élasticité du câble porteur revient à considérer que C peut se mouvoir verticalement selon

O^' z

, le point

O^'

étant fixe. Le câble se comporte alors comme un ressort de raideur k , d'extrémité fixe

O^'

et de longueur à vide lo.

Lorsque l'on introduit une masse de une tonne dans la benne, celle-ci descend de $0, 5 m$ . Quelle est la raideur du ressort équivalent ?
On se place dans une situation où la benne, toujours liée au bras (T), peut osciller dans un mouvement pendulaire.

Figure 3

Le chariot est confondu avec le point C , de masse

m_C

; on pose

O^' C^(\to-) = z \cdot e_z\to

.
a) Déterminer l'accélération de

G^'

, centre de masse de l'ensemble (Ch), (B), (T) dans

R

, en utilisant les vecteurs

(e_r\to, e_θ\to, e_z\to)

.
b) Déterminer une équation différentielle liant

z(t)

θ(t)

par application du théorème de la résultante cinétique à l'ensemble ( Ch ), ( T ) et ( B ).
c) Déterminer la position d'équilibre de C de côte

z_e

, lorsque la benne n'oscille pas. En déduire l'équation différentielle vérifiée par

Z = z - z_e

θ(t)

.
d) Que devient cette équation dans le cas des petites oscillations? Mettre cette équation sous la forme d'une équation différentielle en

Z(t)

avec un second membre dépendant de

θ(t)

et de ses dérivées.
e) En déduire

Z(t)

en régime forcé lorsque

θ = θocos(ωt)

avec

ω = 2π/4, 6

rad.

s^(- 1)

θo = 0, 1rad

Questions fréquentes

4 questions

Sur quels chapitres porte l'épreuve Physique 1 CCINP MP 2007 ?

L'épreuve porte sur le changement d'état liquide-vapeur et les cycles thermodynamiques (cycle de Rankine) d'une part, et sur la mécanique du solide (oscillations d'une benne de téléphérique) d'autre part.

Quelle est la moyenne à l'épreuve Physique 1 CCINP MP 2007 ?

La moyenne de l'épreuve est de 8,04/20 avec un écart-type de 3,49.

L'épreuve Physique 1 CCINP MP 2007 est-elle difficile ?

Oui, le rapport qualifie les résultats de très décevants en thermodynamique et le niveau moyen de très faible en mécanique, avec une moyenne de seulement 8,04/20.

Quelles erreurs le jury a-t-il le plus relevées sur Physique 1 CCINP MP 2007 ?

Un cycle de Rankine tracé sans courbe de saturation, une confusion entre les énergies Q1 et Q2, et une benne de téléphérique assimilée à tort à un point matériel.

Pas de description pour le moment

Commentaires• CCINP Physique 1 MP 2007

Connectez-vous pour participer aux discussions

Partagez vos avis, posez des questions et échangez avec la communauté

Chargement des commentaires...